4，准确的模型

一旦发现了表述的矛盾，下一步就是找到正确的模型。对于了解微波和传输线理论的工程师来说，找到问题的解答并不算难。看到图24-10，首先想到的是传输线。传输线对阻抗有一些很好玩的变换关系。例如，一个零电阻（短路），在经过λ/4（也即π/2k），会转换成极大阻抗。再经过λ/4，又会变回零阻抗。表述如下：

Zin，Z0，ZL分别是入口阻抗，特征阻抗，末端阻抗。下边公式即上边公式取ZL=0的结果。这个公式最简易的理解方式是驻波：

上图分三行，分别是物理实体，电场E和电流j的空间分布。左边封闭而短路的传输线，在距离左端1/4波长的位置a看，是E的波腹，j（电流密度，不是虚单位）的波节，Z=E/I ~=∞。

继续右移1/4波长到达b，是E的波节，j的波腹，Z=E/I ~=0。每经过λ/4，阻抗就经历一个从极大到极小的转变。

我这里有意标记a，b符号与费曼的图24-10相同，这是有意的。事实上，这正好是微波波导的“choke connection flange”的工作方式。若从b所在的断面将此驻波体截断，将左边的λ/2谐振体放到法兰缝隙处，就是图24-10了。此时跨b点无压差且电流连续。

而a处的工程缝隙，因为此处：

1， J=0，无电流流过a缝；

2，dE/dx=0，a缝两边无电压差，

已经毫无影响了。

即使从波导外看，a缝的两边无电压差/无电场，无表面电流，因此也不会向自由空间辐射了。

回头看费曼的原文：

“a small cavity of the type shown in Fig. XXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXX(c).”。

经过以上分析，引用图23-16C是难以准确描述上述物理过程的。

“The dimensions are chosen so that this cavity is resonant at the frequency being used.”。

说的没错，但是从传输线角度看，这里的resonant显然不是用了传输线谐振体的基模（λ/4腔长），而是高阶模（λ/2腔长）。

“relatively little current flows across the metallic joints (at a in Fig. XXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXXX)”。

结论是对的。

“The high guide currents simply charge and discharge the “capacity” of the gap (at b in the figure)”。

是有误差的。从前面对麦克斯韦第四方程的分析看有问题，从传输线看，这个电流是流入了传输线，进入了谐振。把1/2波长谐振腔体部分放大了看，电场最强的地方，也即吸纳电荷最多的地方，在腔体的中段，对应到图24-10上，更靠近a，如下图。

综合来看，可以认为这个bug属于表述不准，引用错误，概念瑕疵。